математическое моделирование
Нестационарным задачам взаимодействия уединенных волн с наклонной твердой стенкой посвящено много теоретических и экспериментальных работ. Основное внимание в задачах наката уединенных волн на пологий берег уделяется, как правило, определению максимального значения заплеска волны на берег, динамическому воздействию волны на береговое сооружение. При решении задач методами граничных элементов (МГЭ) и методами конечных элементов (МКЭ) невозможно проводить расчет после того, как гребень опрокидывающейся волны соприкасается с поверхностью водоема [1].
Метод частиц, подробно описанный в [2], не критичен к появлению многосвязности области в процессе расчета и позволяет провести моделирование процесса наката волны после ее опрокидывания.
Рассмотрим движение идеальной несжимаемой жидкости в области, ограниченной твердой и свободной границами. Твердая стенка состоит из прямолинейного участка и наклонного берега, свободная граница в первоначальный момент времени имеет форму уединенной волны. Начальное положение свободной границы и распределение скорости на ней взяты из работы [1]. Варьируемыми параметрами задачи являются амплитуда волны и угол наклона твердой стенки.
Тестирование численного метода производилось на задаче Овсянникова о деформации жидкого эллипса под действием определенного начального распределения скорости в отсутствие внешних сил и на задаче обрушения столба жидкости под действием силы тяжести. Тестирование показало согласованность полученных результатов с результатами, опубликованными в работе [2].
Полученные результаты расчетов показали преимущество использования метода частиц по сравнению с МГЭ и МКЭ для численного моделирования задач гидродинамики со свободными границами.
Примечание. Тезисы докладов публикуются в авторской редакции
Ваши комментарии Обратная связь |
[Головная страница] [Конференции] |
© 1996-2005, Институт вычислительных технологий СО РАН, Новосибирск
© 1996-2005, Сибирское отделение Российской академии наук, Новосибирск