 |
1.3.3. Количество теплоты |  |
Такая характеристика среды, как количество теплоты Q, или тепловая энергия, определяется как энергия броуновского движения молекул в физическом теле. Эту характеристику нельзя считать параметром состояния, так как количество теплоты Q, полученное или выделенное сплошной средой при переходе из состояния P1 в P2 по пути ε(P1, P2), зависит от этого пути. Приток тепла в обратимом процессе может быть задан дифференциальной формой
и тогда приток тепла при переходе из состояния P1 в P2 по пути ε(P1, P2) = {P(s): s ∈
[0,1]} = {(p1(s), ...,
pk(s)): s ∈ [0,1], P(0) = P1, P(1) = P2} задается криволинейным интегралом
Q = | ∫ |
ε(P1, P2) | dQ(P) dP = | ∫ | 1
0 | k ∑ j = 1
|
Bj[p1(s), ..., pk(s)]p′j(s) ds. |
| (1) |
Физический смысл дифференциальной формы dQ есть элементарный приток теплоты при элементарном процессе dP.