1.3.3. Количество теплоты

Такая характеристика среды, как количество теплоты Q, или тепловая энергия, определяется как энергия броуновского движения молекул в физическом теле. Эту характеристику нельзя считать параметром состояния, так как количество теплоты Q, полученное или выделенное сплошной средой при переходе из состояния P¹ в P² по пути ε(P¹, P²), зависит от этого пути. Приток тепла в обратимом процессе может быть задан дифференциальной формой

dQ(P) =  k ∑ j = 1 Bj(P)dpj

и тогда приток тепла при переходе из состояния P¹ в P² по пути ε(P¹, P²) = {P(s): s ∈ [0,1]} = {(p¹(s), ..., p^k(s)): s ∈ [0,1], P(0) = P¹, P(1) = P²} задается криволинейным интегралом

Q =  ∫ ε(P1, P2) dQ(P) dP =  ∫ 1 0 k ∑ j = 1 Bj[p1(s), ..., pk(s)]p′j(s) ds.

(1)

Физический смысл дифференциальной формы dQ есть элементарный приток теплоты при элементарном процессе dP.