 |
1.3.4. Абсолютная температура и энтропия |  |
Причиной зависимости притока тепла Q при
переходе из состояния P1
в состояние P2 от пути ε(P1, P2) заключается в том, что
функция dQ(P), стоящая в правой части интеграла (1), не является полным дифференциалом некоторой функции. Оказывается, существует такой параметр состояния Q, называемый абсолютной температурой, такой, что отношение dQ/Θ для любого обратимого процесса уже является полным
дифференциалом некоторой функции S, также являющейся параметром состояния и называемой энтропией. Тогда для любого обратимого процесса
S2 S1 = S(P2) S(P1) = | ∫ |
ε(P1, P2) | dQ Θ | . |
|