1.3.4. Абсолютная температура и энтропия

Причиной зависимости притока тепла Q при переходе из состояния P¹ в состояние P² от пути ε(P¹, P²) заключается в том, что функция dQ(P), стоящая в правой части интеграла (1), не является полным дифференциалом некоторой функции. Оказывается, существует такой параметр состояния Q, называемый абсолютной температурой, такой, что отношение dQ/Θ для любого обратимого процесса уже является полным дифференциалом некоторой функции S, также являющейся параметром состояния и называемой энтропией. Тогда для любого обратимого процесса

S2 – S1 = S(P2) – S(P1) =  ∫ ε(P1, P2) dQ Θ .