![Назад](../matmodel/images//but_prev.gif) |
2.1.10. "Спуск" в пространство
F(ωh) | ![Вперед](../matmodel/images//but_next.gif) |
Второй способ в некотором смысле обратен к первому. Пусть для каждого h определено некоторое отображение
Lh
из F(Ω) в F(ωh). Расстоянием ||u uh|| между u и uh назовем число ||Lhu uh||h.
Это определение также сильно зависит от выбора отображений Lh. Так же, как и в предыдущем случае, эти отображения можно выбирать по-разному. Наиболее распространенный способ заключается в "проектировании" (сужении на сетку ωh) F(Ω) на F(ωh): отображения Lh определяются равенствами
т. е. при всех x ∈ ωh
См. рис. 1.8, на котором функция u изображена жирной линией, а функция Lhu светлыми точками.
![](../matmodel/images/2-1-8.gif)
Рис. 1.8.
Если пространство F(Ω) не является пространством непрерывных функций (что не редкость в математическом моделировании механики сплошной среды), то в качестве операторов Lh часто берут "операцию усредненного
значения функции в точке". Например, если Ω отрезок [a, b], то Lhu можно определить как (Shu)|ωh, где Sh т. н. усреднение по Стеклову: |
(Shu)(x) = | 1 2h | ∫ | x+h
xh | ~ u
| (y) dy; |
|
здесь
~ u
| (y)= | |
{ | u(a), если y < a, | u(y), если a ≤y ≤ b, | u(b), если y > b. |
|
|
В случае, например, трехмерного Ω интеграл ∫xhx+hu(y)dyзаменяется на
объемный интеграл ∫∫∫Bh(x)u(ω) dω по шару Bh(x) радиуса h с центром в x, а 2h на меру (объем) этого шара. |