![Назад](../matmodel/images//but_prev.gif) |
1.3.10. Неравенство Клаузиуса Дюгема | ![Вперед](../matmodel/images//but_next.gif) |
Второе начало термодинамики (2) в этих терминах может быть выражено по разному. Например, предполагается выполненным неравенство
В самом деле, если считать объем ωt теплоизолированным, т. е. предполагать, что q·n = 0 на ∂ωt, то (d/dt)S(ωt) ≥ 0, что полностью совпадает с "термостатическим" вторым началом термодинамики.
Если заменить в (5) S по формуле (4), а затем, как это неоднократно делалось выше, применить формулу дифференцирования под знаком интеграла и формулу Гаусса Остроградского, то получим неравенство
∫∫∫ ωt | ( | ρ | ds dt | + div | q Θ | ) | dω ≥ 0. |
|
Применение же аналога леммы 1.2.3 приводит к так называемому неравенству Клаузиуса Дюгема, являющемуся локальным (не интегральным) эквивалентом второго начала термодинамики
Следующая аксиома позволяет выразить в уравнении сохранения энергии вектор потока тепла через абсолютную температуру.